静电场的环路定理_静电场的环路定理实验报告

高斯公式怎么理解

问题三：怎样理解格林公式和高斯公式 格林公式是一重积分和二重积分相互联系在一起

问题一：如何直观理解高斯定理 高斯定理指的是，在真空中,通过任一闭合曲面的电场强度通量,等于该曲面所包围的所有电荷的代数和除以真空电容率。理解高斯定律需要理解，

静电场的环路定理_静电场的环路定理实验报告

静电场的环路定理_静电场的环路定理实验报告

电流 I等于通过截面S的电荷随时间的变化率.单位为安培,符号为A,

1.高斯面上的电场强度为所有内外电荷的总电场强度.

2.穿进高斯面的电场强度通量为负，穿出为正.

问题二：大学物理中高斯定理怎么理解？为什么做了一个高斯面后如果里面没有电 使世界不再孤单.让你我伸出温暖之手,让世界充满爱.

一把断尺

人与人之间本来就有一种隔阂,但是有些人互相关爱,让他们更加亲近、和谐、还记得那一天发生的事……

那天,要数学考试.离考试还有五分钟的时候,我再一次检查我的文具盒,看看文具准备好了没.中性笔,好好地躺在文具盒中；铅笔,乖乖地趴在文具盒里内；橡皮,安静地坐在文具盒里；尺子,咦?尺子跑哪去了?我再一次检查,嘴里还喃喃自语“中性笔,铅笔,橡皮……”还是不见尺子.我看了看表,糟了,快上课了,怎么办?怎么办呢?我着急地看了看旁边的同学,心里想“要是有人可以帮帮我就好了”----可是没有,周围的同学都在认真地准备着东西,只有我,在焦急地东张西望,六神无主的我心里想有一只调皮的小兔子在嘭嘭直跳,我心想“昨天晚上还在呀,现在怎么没了呢?难道它长翅膀飞了?那我考试怎么办?这次百分之八十的题目都要用上尺子

高斯公式是二重积分和三重积分相互联系在一起。

这几个公式，逐步深入。

问题四：如何理解磁场的高斯定理 真空静电场的高斯定理：∮EdS=(∑Q)/ε0

稳恒磁场的高斯定理：∮BdS=0

这两个结论的不同揭示了静电场和磁场的一个异：

静电场是有源场，它的电场线不会闭合，所以对一个封闭曲面的通量不一定为0；而稳恒磁场是无源场，它的磁场线是封闭的，有多少条磁场线穿出曲面，相应就有多少条磁场线穿进曲面，所以磁场对一个封闭曲面的通量恒为0。用比较专业的场论术语来说，就是：静电场是有源场，散度一般不为0；稳恒磁场是无源场，散度恒为0。

静电场中的环路定理：∮Edl=0(l是L的小写，不是数字1）

稳恒磁场的安培环路定律：∮Bdl=（∑I)/μ0 （∑后面的是字母i的大写）

这两个不同的结论又反映了静电场和磁场的另一个异：

静电场是无旋场，即它的旋度恒为0，所以静电场对环路积分结果为0；

稳恒磁场是有旋场，一般旋度不为零，所以磁场对环路的积分一般不等于0。

问题五：看看我对高斯公式符号的理解对不对 正确的，因为你写的那句话是也是正确的，要形成封闭曲面，则曲面方向朝向是必须一致的，即要外都外，要内都内。而且朝向我们一般是规定朝外为正，朝内为负，这是由你计算时规定的，所以第二个图中的符号表示在有你题设的前提下就是正确的。perfect！

问题六：这里高斯公式解法中对称性要怎么解释 这个利用对称性能等于三倍的积分得满足两个条件：1.积分区域对称。2.积分函数相同。

你看啊，积分区域已经画出来了对吧，那很明显，如果我把x/y/z坐标轴的坐标给你去掉，然后给你各种旋转，你还能区分出来哪个是x轴哪个是y轴哪个是z轴吗？不能吧！为什么呢？因为这个积分区域x/y/z三个方向的样子都是一样的，那么用数学上的语言来说就是对称的。比如一重积分里积分区间是[-2,2]，二重积分中的圆形积分区域等等。当积分区域对称的时候，就可以将对称方向的字母随意互换进行计算。这一点很啊，如果积分区域对称的话，如果原来积分函数是xe^x(x-y)z，如果利用积分对称性，将所有的y和z都换成x，你可以发现积分就行0，因为有一项是x-y，替换之后就变成了x-x=0。用数学语言表示就是当积分区间对称的时候∫∫∫f(x,y,z)dV=∫∫∫f(x,x,x)dV，当然对于一重积分和二重积分也同样适用。

电场强度和电势的关系

因为电势是一个相对值，是相对基准而言的一个值，所以某点电势的大小跟零电势的选取有关。

关系：

∮L Bdl =μ0∑I （L为下标，B 与 dl 为矢量）

强与电势没关系，但场强和“电势（电压）”是有关的，

关系就是E=U/D 其中E是场强，U是电势（电压），D就是板间距离。

释义：

电场强度：

是用来表示电场的强弱和方向的物理量。实验表明，在电场中某一点，试探点电荷(正电荷)在该点所受电场力与其所带电荷的比值是一个与试探点电荷无关的量。于是以试探点电荷(正电荷)在该点所受电场力的方向为电场方向，以前述比值为大小的矢量定义为该点的电场强度，常用E表示。按照定义，电场中某一点的电场强度的方向可用试探点电荷(正电荷)在该点所受电场力的电场方向来确定;电场强弱可由试探电荷所受的力与试探点电荷带电量的比值确定。试探点电荷应该满足两个条件;(1)它的线度必须小到可以被看作点电荷，以便确定场中每点的性质;(2)它的电量要足够小，使得由于它的置入不引起原有电场的重新分布或对有源电场的影响可忽略不计。电场强度的单位V/m伏特/米或N/C牛顿/库仑(这两个单位实际上相等)。常用的单位还有V/cm伏特/厘米。

电势：

是描述静电场特性的基本物理量之一，标量。库仑定律指出，两静止点电荷之间的相互作用力是向心力，其方向沿两者的连线，其大小只依赖于两者的距离。根据库仑定律和场强叠加原理可以证明，静电力对试验电荷所作的功与路径无关 ，仅由起点、终点的位置确定。若试验电荷在静电场中沿闭合路径移动一周，则静电力对它所作的功为零，这就是静电场的环路定理。它表明静电场是保守场或势场，存在着一个可以用来描述静电场特性的、只与位置有关的标量函数——电势。

场强与电势无直接关系。因为某点电势的值是相对选取的零点电势而言的，选取的零点电势不同，电势的值也不同，而场强不变。零电势可人为选取，而场强是否为零则由电场本身决定。

电场做功等于电势能的变化量！所以电势的分布应该是电场强度的积分！

在静电场中，电场的强度等于电势场的梯度；电场方向和电势场的梯度方向相反。

电场强度与电势之间关系公式的理解

麦克斯韦方程组

麦克斯韦方程组就四个公式，分别是

1。∮D·dS = ∫rdV = q

2。∮E·dL = -∫（B关于t的偏导）·dS (抱歉，打不出偏导数符号）

3。∮B·dS = 0

4。∮H·dl = ∫（j+D关于t的偏导）·dS

解释：

1。表示真空中，通过球面电场强度的通量等因为，电势是一个相对的量。要确定一个参考量。所以我们选择了，某一个地方作为零电势。也就是比较的标准。就像我们说的高度。我们一般说的高度，不加说明的话，是从地面开始说的。地面就是我们约定俗成的零高度点。电势也就是这样的。点电荷电场中，我们把无穷远处看着电势零点。也是一种约定俗成。生活中，我们也可以用楼板表示高度为零。到我们问桌子有多高的时候。就是与桌子放的楼板作标准的。电势也一样。于球面所包围的电荷q

2。表征任意电场中，电场强度E沿任意闭合路径的线积分（即环流）等于磁感应强度变化率在闭合路径所围成的面上的积分负值，静电场中等于零。

3。表征通过任意闭合曲面的磁通量必等于零。

4。表征磁场强度H沿任意闭合回路的环流等于穿过此闭合回路所围曲面的全电流。

病态残喘的很不错，指出一点，既然∮D·dS = ∫rdV = q 已经用电位移矢量D而非电场强度E了，就不仅仅“表示真空中，通过球面电场强度的通量等于球面所包围的电荷q ”，介质中也是适用的。真空中，用∮E·dS = q/ε0就可以了。

我再把微分形式给出来吧。

1。▽·D = ρ（电荷密度）

2。▽×E = -B关于t的偏导 (我也打不出偏导数符号）

3。▽·B = 0

4。▽×H =热机效率为 j+D关于t的偏导

建议楼上把微分形式过去整理一个比较完整的。

如果不怕麻烦，可以把微分积分形式在真空下特例的8个式子也写出来。还有把D H（B）去掉该成 只含E B（H）的微分积分形式。

麦克斯韦方程组，为什么被称为人类历史上伟大的公式？

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大学物理

所以这个题里面，因为积分区域对称性，所以x+y+z=3x=3y=3z，至于选择哪个去积分，那就看你自己了。

本文由physics_lyu整理的马文蔚的物理学简明教程，为同学们复习所用，转发需注明。

体积单位是立方米,符号是 , 但是一般会用升(L), 1 = L

压强单位是帕斯卡,符号为Pa, 1Pa=.

热力学温度符号为T,单位为开尔文,单位符号为K.

摄氏温度符号为t,单位为摄氏度,符号为

如果物体A和B分别与处于确定状态的物体C处于热平衡状态,那么A和B之间也就处于热平衡.这就是 热力学第零定律 .又叫热平衡定律，它揭示出A、B、C三个处于热平衡中的物体具有相同的宏观性质，这个共同的宏观性质就是 温度 .所以它也是建立温度概念的基本定律.

在气体动理论中,分子能量中含有速度(包括角速度)二次方项的数目叫做分子的自由度.

单分子自由度为3,刚性双原子分子自由度为5

依照玻耳兹曼统计可以得到:气体处于平衡态时，分子任何一个自由度的平均能量都等,均为 kT/2 .这就是能量按自由度均分定理，或简称 能量均分定理 ,由能量均分定理，可以方便地求得自由度为 的分子的平均能量为 .

1 mol理想气体的内能也可写成

由于我们讨论的是分子数目是摩尔数量级 ,因此我们经常用到的是, mol的理想气体内能为

我们把系统与外界之间由于温度而传递的能量叫做 热量 .

上式表明，系统从外界吸收的热量，一部分使系统的内能增加，另一部分使系统对外界做功，这就是 热力学定律 .

它的微分表达式为

积分可得

由于体积 保持不变,因此 ,气体对外不做功,由热力学定律的

设有 理想气体在等体过程中所吸收的热量为 ,气体温度由T升高到 ,则气体的热容为

则 ,所以 , 在第四节我们知道对于1mol的理想气体,

所以

等压过程中,气体压强保持不变,因此元功可以用 来求得,同时我们可以带入热力学定律

求积分可得

我们定义1mol理想气体的热容为吸收的热量dQ和其升高的温度dT的比值

将 代入得

对于1mol气体而言,由 ,由于R是常数等压条件下P是常数两边取微分可得 ,所以上式为

由于 ,所以

与 的比值 等于

等温过程中温度保持不变,即 ,由于 可知 ,由热力学定律可知

设气体由 变为 ,气体做的功为

由气体物态方程 ,上式为

由于气体物态方程 ,上式也可以写成

在气体状态发生变化时,与外界没有能量传递的过程叫做绝热过程.即

则绝热过程符合方程

为 绝热方程

W为对外做的功,它等于吸收的热量 减去放出的热量

制冷机制冷系数为

为了找到热机效率的理论极限,法国工程师提出了卡诺循环,如图所示,卡诺循环由AB,CD两个等温过程,和BC,DA两个绝热过程组成.

卡诺热机效率为

根据绝热方程和理想气体物态方程可得

则卡诺热机效率为

不可能制造出这样一-种循环工作的热机，它只使单一热源冷却来做功，而不放出热量给其他物体，或者说不使外界发生任何变化这个规律就是 热力学第二定律的开尔文说法 .

热量不可能从低温物体自动传到高温物体而不引起外界的变化.这就是 热力学第二定律的克劳修斯说法 .

两个点电荷 和 ，由电荷 指向电荷 的矢量用 表示，那么，电荷 受到电荷 的作用力 为

其中

点电荷系所激发的电场中某点处的电场强度等于各个点电荷单独存在时对该点所激起的电场强度的矢量和.这就是 电场强度的叠加原理 ，其数学表达式为

对于带电体 ,面带电体 ,线带电体

电电磁感应定律 可表述为:当穿过闭合回路所围面积的磁通量发生变化时，不论这种变化是什么原因引起的，回路中都会建立起感应电动势，且此感应电动势正比于磁通量对时间变化率的负值，即场线定义:

如果曲面是闭合曲面,则公式中曲面积分换成闭合曲面积分,

对于点电荷系激发的电场

根据功的公式可知,电场力做功与路径无关,只跟路径的起点和终点的位置有关.

由于电场力做功只跟路径的起点和终点位置有关,因此电场前度 沿闭合路径的积分为零.这叫做 静电场的环路定理 .

两个能够带有等值异号电荷的导体以及它们之间的电介质所组成的系统，叫做电容器.导体称为极板或电极.当两极板A、B之，间的电势为U时，两极板所带的电荷分别为+Q和-Q.电容器极板上电荷Q与两极板间的电势U的比值，定义为电容器的电容C，即

电容器并联

电容器串联

电能大小为

为了细致地描述导体内各点电流分布的情况，引人一个新的物理量一 电流密度 矢量 j ，电流密度的方向和大小规定如下:导体中任意一点电流密度 j 的方向为该点正电荷的运动方向; j 的大小等于在单位时间内，通过该点附近垂直于正电荷运动方向的单位面积的电荷.

磁感强度B的单位为特斯拉,符号为T

毕奥萨伐尔定律的表达式为

则通过任一闭合曲面的磁通量 必等于零,即

注意和电场的高斯定理区别,电场强度通量不一定为零,磁场通量必为零,这是因为磁场是无源场,磁场线有进必有出导致的.而电场线是有源场(源是电子),所以电场线可以只出不进.

磁通量 的单位为韦伯,符号为Wb

磁场对电流元 作用的力，在数值上等于电流元的大小、电流元所在处的磁感强度大小以及电流元 和磁感强度 之间的夹角φ的正弦之乘积，这个规律叫做安培定律.用矢量式表示,即为

上式表明，在恒定磁场中，磁感强度B沿闭合路径的线积分，等于此闭合路

径所包围的电流与真空磁导率的乘积.

在真空的稳恒磁场中，磁感强度B沿任一闭合路径的积分(即B的环流)的值，等于 乘以该闭合路径所包围的各电流的代数和，即

这就是真空中磁场的环路定理,也称安培环路定理.

设在真空中某点的磁感强度为 ，放人磁介质后因磁介质被磁化而产生

的附加磁感强度为 ，则该点的磁感强度B应为 和 的矢量和，即

当穿过闭合导线回路所包围面积的磁通量发生变化时,在回路中就会有感应流，此感应电流的方向总是使它自己的磁场穿过回路面积的磁通量,去抵偿引起感应电流的磁通量的改变.或者用另一种方式来表述:闭合的导线回路中所出现的感应电流,总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因(反抗相对运动、磁场变化或线圈变形等).这个规律叫做 楞次定律 .

洛伦兹力导致电子集聚导体两端,产生电场力,电场力逐渐增大,直至电场力等于洛伦兹力,达到平衡

得到

因此产生电动势

即 动生电动势 .

变化的磁场产生感生电场,感生电场形成 感生电动势 .

磁通量等于

其中 L 为比例系数,叫做自感,与回落的形状,大小以及周围介质的磁导率有关.

得到自感电动势

M 为互感,与圈的形状、大小、匝数、相对位置以及周围的磁介质的磁导率有关.

对于自感为 L 的线圈,当电流为 I ,磁场能量为

任意磁场的能量密度为

光在均匀介质中沿直线传播,而在遇到两种均匀介质的分界面时,一般会同时产生 反射 和 折射 现象,人们把返回原介质中传播的光称为 反射光 ,把进人另一介质按另一波速沿另一方向传播的光称为 折射光 (Fig. 8.1).图中, 分别是 入射角 、 反射角 和 折射角 .

实验发现入射光、反射光和折射光在一平面,同时,入射光在两种介质的分界面的法线一侧,反射光和折射光在另一侧.

光从一种均匀介质1入射到另一均匀介质2表面时,入射角等于反射角,即 这就是 光的反射定律 .

实验还发现,入射角正弦与折射角正弦之比为一个与介质和波长有关的常数

即这个常数 称为 介质2相对于介质1的相对折射率 .

任一介质相对于真空的折射率,称为该介质的折射率,简称 折射率n ,等于光在真空中的速度 与在该介质中的速度 ,即 ,所以8.1式也可以写成

8.2式又可以写作

这就是 光的折射定律 .

根据光的折射定律, 如果 ,则 ,同时i不能大于 ,因此当 等于 时, ,如果 ,根据8.3式 将会 ,因此就不会有折射光,光全部被反射会 的介质,这种现象叫做 全反射 .

由 , ,我们可得

因此从不同位置看到的光源距离水面的高度不同.

主光轴是指球面对称轴.

我们在这讨论的都是近轴光线.

平行近轴光线反射经过焦点,折射也会经过焦点

经过焦点的入射光折射后平行于主光轴.

p为物距,p'为像距,f为焦距即 ,则

这就是 球面镜的反射成像公式 .

这就是 球面镜的折射成像公式 ,其中 分别为像方焦距和物方焦距.

这是 薄透镜成像公式 .

横向放大率为

折射率n与几何路程L的乘积叫做 光程 ,两个光路的光程用 表示

当光程满足

当光程满足

时,屏幕上为暗纹中心,

双缝的距离d,双缝与屏幕之间的垂直距离为d'

对于次实验在空气中n=1,光程

当d'远大于x时, ,则

带入明纹(暗纹)中心条件,得屏幕上位置为

是各级明纹中心

是各级暗纹中心

相邻明纹(或者暗纹)之间的距离为

相位与光程之间的关系

薄膜干涉的光程为

劈尖厚度为d,折射率为n,则劈尖上下表面反射光的光程为

带入干涉条件可得相邻明纹(暗纹)的劈尖厚度

式中 为光在折射率为n的介质中的波长

光波波长为 ,在厚度为d处,两相干波的光程为

干涉条纹半径为r

当 ,可以略去 ,并将牛顿环光程的公式带入得

由干涉条件可知

明环半径为

暗环半径为 k=0,1,2,..$

衍射光程

环路定理和安培环路定理区别

时,屏幕一个带电的物体靠近另一个导体时，两个导体的电荷分布发生明显的变化，物理学中把这种现象叫做静电感应。上为明纹中心,

电势高低的判断方法

电荷在闭合曲面里,电场线可以只有穿出,如果电荷都在闭合曲面外面,有进有出,通量为零.

利用电势能判断：利用公式φ=Ep/q计算时，将Ep、q的正负号一一代入计算，通过的正负，比较该点和零电势位置间电势的相对高低。

3.仅高斯面内的电荷对高斯面的电场强度通量有贡献.

电势高的地方，其电势值大，电势低的地方,其电势值小，电势高低的判断原则是:沿电场线的方向,电势逐渐降低。或者对于正电荷,若将其从A点移动到B点,电场力做正功,则A点电势比B点，对比两点的电流值大小判断其高低。

静电场与电势的特点

静电场的基本性质是它对放于其中的电荷有作用力，因此在静电场中移动电荷，静电场力要做功。但静电场中沿任意路径移动电荷一周回到原来的位置，电场力所做的功恒为零，即静电场力做功与路径无关，或静电场强的环路积分恒为零。

一长为L的均匀带电直线，电荷线密度为 λ，求在直线延长线上与直线近端相距R处P点的电势与场强。

静电场的这一性质称为静电场的环路定理。根据静电场的这一性质可引入电势来描述电场，就好像在重力场中重力做功与路径无关，可引入重力势描述重力场一样。电场中某一点的电势定义为把单位正电荷从该点移动到电势为零的点，电场力所做的功。

性质由图可得：

（1）单位正电荷由电场中某点A移到参考点O（即零势能点，一般取无限远处或者大地为零势能点）时电场力做的功与其所带电量的比值。所以φA=Ep/q。在单位制中的单位是伏特(V)。

（2）电场中某点相对参考点O电势的，叫该点的电势。“电场中某点的电势在数值上等于单位正电荷在那一点所具有的电势能”。

公式：ε=qφ（其中ε为电势能，q为电荷量，φ为电势），即φ=ε/q

电势是描述静电场的一种标量场。静电场的基本性质是它对放于其中的电荷有作用力，因此在静电场中移动电荷，静电场力要做功。但静电场中沿任意路径移动电荷一周回到原来的位置，电场力所做的功恒为零，即静电场力做功与路径无关，或静电场强的环路积分恒为零。

静电场的这一性质称为静电场的环路定理。根据静电场的这一性质可引入电势来描述电场，就好像在重力场中重力做功与路径无关，可引入重力势描述重力场一样。

电场中某一点的电势定义为把单位正电荷从该点移动到电势为零的点，电场力所做的功。通常选择无限远点的电势为零，因此某点的电势就等于把单位正电荷从该点移动到无限远，电场力所做的功

均匀带电直导线可以看作是一个点电荷源 因为导线各点带电量均匀，那么可以知道，近端和远端两点在R处产生的场强平均值必定等于导线中点《也就是L/2处》在R处产生的场强 那么这条直线处完全可以看作是在直导线中点处带有电量为(Lλ)库仑的一个点电荷源 那么原距离R处，也就是变成距离(L/2)+R 用点电荷产生的场强的电势公式就可以得出该点的场强和电势了

用环路定理解释一下,静电场的电场线不可能闭合?

安培环我是一名大一学生，物理学是主修课，但我们也仅是给出了公式和结论说明这个道理...但是静电场的环路定理表明静电场是保守场，静电场的高斯定理才说明静电场是有源场，电荷就是电场的源。路定律：

其实，一般这样的证明学习者都会异这样的问题，即环路定理积分为0，为何电场线上电荷运动做功的积分却不是0呢?

其实应该这么想，在证明环路定理的时候，电荷运动的路径前半段L1是与电场强度方向成锐角的；后半段L2是与电场强度方向成钝角的；根据cosθ正负的改变，L1和L2做功大小相等，方向相反。因此做功为0

但如果沿着电场线运动的话，E与L的方向始终一致，因此做功积分一定是大于0的。

能否用安培环路定理求一段有限长载流直导线的磁场，为什么？

内能是只跟初始由热力学定律得和终温度有关,跟过程无关,,因此不需要像功一样偏导或者积分.

有限长直导线的磁场分布不是对称的，高中所学的直导线，右手原则判定的磁场是指无限长的直导线。所以，在有限长直导线中，安培环路定理无法将积分中的B提出来，也就无法求解B

如果单求由这一股电子的定向运动在空间所激发的磁场只能用毕奥萨法尔定律 而不能使用安培环路定理 因为它不是封闭的 此时环路体系空间分布的旋度不 也就是说失去了旋度本身的意义

处于静电平衡的空腔导体,其内表面是否带电,可以用静电场环路定理分析吗？

横向放大率 为

首先，静电平衡的条件是导体内部场强处处为0，E是电势的梯度的负数，所以整个导体上的电势都是一个常数，即导体是等势体，导体内部没有电荷的定向移动。

所以，如果空腔内部没有电荷，那么在导体内部贴着导体内表面取一高斯面，因导体内部场强为0，所以电场强度对此高斯面的面积分为0，由高斯定理知，高斯面内部电荷的代数和一定是0.

代数和为0又有两种情况，要么整个面内没有电荷，要么整个面内有电荷但是代数和为0.如果是后者，那么内表面上必定有等量的正负电荷，也就一定有电场线从正电荷发出且终止于负电荷。设正电荷在A点，负电荷在B点，那么电场线就只能是在空腔内部由A走到B（导体内部场强处处为0，不能有电场线）由静电场环路定理，E对dl的积分与路径无关，所以从A到B不论走哪条路积分的值应该一样，但是如果路径是从导体内部由A走到B，积分的值就是0，与AB间有电势就矛盾了。

所以如果处于静电平衡的空腔导体内部没有电荷的话，就只有内表面不带电这一种情况了。

但是如果内表面本身就带了电荷（如+Q），那么因为导体内部场强处处为0，就可以在导体内贴1 mol理想气体的内能为着内表面取一高斯面，其内部电荷代数和为0，所以此时内表面就要带上等量异号的电荷-Q才能满足这一条件。

静电场是无旋有源场？

在电场中，某点的电荷所具的电势能跟它的所带的电荷量之比是一个常数，它是一个与电荷本身无关的物理量，它与电荷存在与静电平衡的问题归根究底还是从E内=0出发的。否无关，是由电场本身的性质决定的物理量。

有源无旋是针对静电场而言的，“有源”来自于静电场的高斯定理，激发电场的电荷即是源；“无旋”来自于静电场的环路定理，是说静电场电场线是不闭合的，故而电场强度矢量环流为0,你也可以按照旋度的定义来推算一下，你会发现静电场的旋度在各处均为0，故而是无旋场